瞬時起動之圓柱

下圖為一半徑為 $R$ 之圓柱，瞬間以速度 $U$ 起動，在無因次時間 $tU/R = 4$ 時所產生的渦流場，其雷諾數 $Re = 2UR/\nu = 9500$，$\nu$ 為運動黏度。圖中實線為正值的渦度，虛線則為負值渦度。

此為動畫檔：

Bragg Resonance (布拉格共振)

當線性週期水波通過底床之週期沙漣時，若水波的波長與沙漣波長呈某些特定比例時，水波將出現特殊的共振現象，稱為布拉格共振 (Bragg resonance)。

上圖是水波波長：沙漣波長 = 2:1 的例子。在這樣條件下，會有最大的共振效果，因此通過沙漣後的波高明顯降低。而反射波則讓沙漣前的波高增大，並與入射波疊加產生部分駐波現象，就像吉他弦一般，在原處上下振盪。

由動畫可清楚看水波的傳遞與共振現象。

週期水波通過底床沙漣產生的非對稱渦流

海中的砂質底床，常因為水面波浪的作用，而產生週期狀的起伏，稱為沙漣 (ripple)。

關於沙漣附近流場的研究，能有助於掌握底床的輸砂現象。過去在研究此類問題時，多將驅動的水流視為一週期振盪的流動 (oscillatory flow)，亦即將流速 $\boldsymbol{u}$ 設為
\[
\boldsymbol{u} = U_0\sin(\omega t)\,\hat{\boldsymbol{i}}.
\]
換言之，驅動水流僅有時間的週期振動，而無空間上的變化。

然而，實際的波浪水流並非如此。若水面波動為一線性正弦波，各處的波動振幅為固定，則流速除在時間上呈週期變化外，在空間上，水平方向的分佈為正弦函數，垂直方向則為雙曲線函數。倘若水面振幅較大，波浪將為非線性，則可能出現更複雜的波動：

這樣的非線性水波通過沙漣，所產生的渦流將呈現複雜的非對稱形態：